二极管串联高压整流的电压分布与均压问题
广东民族学院学报】几
自然科学版月入
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期
总第
期
二极管串联高压整流的电压分布与均压问题陈小玲广东民族学院电子工程系助教
广州
肠。
摘
要
本文研究了二极管申联离压整流的电压分布与均压问题,
理论计算和实验说明,
二极管对地端及对高压端的分布电容‘’’‘’一
也是产生电压分布不均匀的主要因家之一’
考虑这一一
因素后的理论计算均压电吸吸值应为二极管反向电阻值的产一一一“一一“一一一一一一一一一‘’‘
‘
点左右一
,
科书中介绍的均压电阻约为二极管反向电阻值冬至尖的不大准确的提法皿
”
本文修正了传统资料或教‘”一一一一”、
一
’
。
关健词
高压整流
电压分布
均压
引言电子仪器和工业生产中经常采用二极管串联整流以获得超过单只二极管反向击穿电压
几倍至几十倍的高电压
。
用二极管串联链作高压整流时。
,
存在电压分布不均问题
,
人工强
迫均压可采用电阻电容串并联法
传统的某些资料和教科书一般介绍均压电阻
或电容
取值范围应取二极管的反向电阻值的证,
会壳。
至
,
然而这样的取值范围经过我们反复实验验,
发现常常达不到均压目的,
,
一般资料认为导致电压分布不均匀的主要原因
是由于二
极管反向电阻不同
或者恢复时间不致,
本文通过理论计算和实验验证,
,
认为二极管对池,
端及对高压端的分布电容当均压电阻一一一‘’
也是产生电压分布不均的重要因素,’
考虑到这一因素的影响。’’
、
或电容一一“
声
为二级管反向电阻值杰左右时一一以一“一一一‘’
一‘
等效电路二极管反向运行时的等效电路如图的结电容,
”
可以取得较好的均压效果一一一一’
『一
所示
,
图中
民是二极管的反向电阻。,
,
是洲结
另外在电路中设二极管与大地形成的对地分布电容为、,
对高压端形成的分,
布电容为
。
和
、
有一般条件下可以忽略不计、、
,
’
但当外界加上很高的反向电压时
它
们的作用就不能忽略为简化计算用,,
。
设各个二极管的。
。
和
‘
均具有相同的值
。
考虑滩波电容的作
等效电路右端对交流是短路的
分析计算设二极管串联链中布电容为,
,
每单位长度的结电容为,。
,
,
对地分布电容为,
,
对高压端的分。
反向电阻为
设串联链管数为
,
链总长为
单个二极管长为
二极
管链单位长度的阻抗为
二极管串联高压整流的电压分布与均压问题
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二极管反向运行的等效电路
万瓦亏瓦一下石对地导纳为对高压端导纳为
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二
取链路中△
一
元段进行分析△△、
。
设
处电压和电流的复振幅为△,
、
一
△△,
处的则为
。
△
段的结电容为
对地分布电容为。
对高压端的分布电容为对于链路中△
,
为二极管串联整流滤波后获得的高压值,
处的元段△
有
或△由节点法,
△有
二
△
△△、
一
一《一,
△
或将式
△、
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、
取△
的极限
,
得
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一
其中
二
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由边界条件式,
二
,
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二
了己对式,
,
积分得
,
然后代人
再积分后‘,“
,
整理得。
。
。
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七,
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,
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一
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一
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处单管上所受的反向电压为‘、、、一
处电压
微分后乘以单个二极管的长度
,
即
‘
一止止乙入,
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一
丈一二二一,
入
二一
二
入
一
从中的位置,
式可知当
协七叼七二级管链路中各二极管所承受的反向电压值的大小取决于该管在链
逐渐趋于
时
,
反向电压逐渐增大
,
并在
处达到最大值
,
即高压端的第
二极管串联高压整流的电压分布与均压问题
一支管所承受的反向电压最高
。
为了分析具体电路时方便起见式,
,
我们根据以上连续变元二极管串联链路的电压分布公,
经过适当变换后一
,
改写成几个二极管串联链路中各单管上的电压分布公式个单管所承受的反向电压为
由式
可得自高压端灵敏起第△、
一
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长春邮电学校编
北京人民邮电出版社,
,
刘恩科朱秉升等《半导体物理学》国防工业出版社
无线电通信半导体器件手册编写组《半导体器件手册》人民邮电出版社
,